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東京大学 工学系研究科 2020年度 数学 第5問

Author​

祭音Myyura (co-authored with GPT 6 Astra)

Description​

t≥0t\ge0 で定義された関数の Laplace 変換を次のように定義する。 F(s)=L[f](s)=∫0∞f(t)e−st dt\displaystyle F(s)=\mathcal L[f](s)=\int_0^\infty f(t)e^{-st}\,dt。

I.​

g(t)=∫0∞sin⁡2(tx)x2 dx\displaystyle g(t)=\int_0^\infty\frac{\sin^2(tx)}{x^2}\,dx とする。

  1. G(s)=L[g](s)G(s)=\mathcal L[g](s)(Re⁡s>0\operatorname{Re}s>0)を求めよ。
  2. 前問を用いて ∫−∞∞sin⁡2xx2 dx\displaystyle\int_{-\infty}^\infty\frac{\sin^2x}{x^2}\,dx を求めよ。

II.​

0<x<1,t>00<x<1,t>0 において、関数 uu が次を満たすとする。

ut=uxx,ux(0,t)=0,u(1,t)=1,u(x,0)=cosh⁡xcosh⁡1.u_t=u_{xx},\quad u_x(0,t)=0,\quad u(1,t)=1,\quad u(x,0)=\frac{\cosh x}{\cosh1}.
  1. U(x,s)=L[u(x,⋅)](s)U(x,s)=\mathcal L[u(x,\cdot)](s)(Re⁡s>0\operatorname{Re}s>0)とおく。xx に関する微分方程式と境界条件を導け。uu は有界としてよく、L[ux]=Ux\mathcal L[u_x]=U_x、L[uxx]=Uxx\mathcal L[u_{xx}]=U_{xx} を用いてよい。
  2. 整関数 Q(s)Q(s) を用いて、次の関数を定める。
Uc(x,s)=cosh⁡x(s−1)cosh⁡1−cosh⁡(xs)Q(s).U_c(x,s)=\frac{\cosh x}{(s-1)\cosh1}-\frac{\cosh(x\sqrt s)}{Q(s)}.

U=UcU=U_c が前問の微分方程式と境界条件を満たすとき、Q(s)Q(s) を求めよ。 3. Q(s)=0Q(s)=0 のすべての根を絶対値の小さい順に ara_r(r=1,2,…r=1,2,\ldots)とする。次の極限は t≥0t\ge0、0≤x≤10\le x\le1、r≥1r\ge1 で有限であり、次の級数が解を与えるものとする。

Rr(x,t)=lim⁡s→ar(s−ar)Uc(x,s)est,u(x,t)=∑r=1∞Rr(x,t).R_r(x,t)=\lim_{s\to a_r}(s-a_r)U_c(x,s)e^{st},\qquad u(x,t)=\sum_{r=1}^\infty R_r(x,t).

R1,R2R_1,R_2 および r≥3r\ge3 に対する RrR_r を求めよ。

题目描述​

对 t≥0t\ge0 的函数,定义 Laplace 变换 F(s)=L[f](s)=∫0∞f(t)e−st dt\displaystyle F(s)=\mathcal L[f](s)=\int_0^\infty f(t)e^{-st}\,dt。

I.​

设 g(t)=∫0∞sin⁡2(tx)x2 dx\displaystyle g(t)=\int_0^\infty\frac{\sin^2(tx)}{x^2}\,dx。

  1. 求 G(s)=L[g](s)G(s)=\mathcal L[g](s)(Re⁡s>0\operatorname{Re}s>0)。
  2. 利用前问求 ∫−∞∞sin⁡2xx2 dx\displaystyle\int_{-\infty}^\infty\frac{\sin^2x}{x^2}\,dx。
II.​

在 0<x<1,t>00<x<1,t>0 上,函数 uu 满足

ut=uxx,ux(0,t)=0,u(1,t)=1,u(x,0)=cosh⁡xcosh⁡1.u_t=u_{xx},\quad u_x(0,t)=0,\quad u(1,t)=1,\quad u(x,0)=\frac{\cosh x}{\cosh1}.
  1. 令 U(x,s)=L[u(x,⋅)](s)U(x,s)=\mathcal L[u(x,\cdot)](s)(Re⁡s>0\operatorname{Re}s>0)。求关于 xx 的微分方程及边界条件。可假定 uu 有界,并使用 L[ux]=Ux\mathcal L[u_x]=U_x、L[uxx]=Uxx\mathcal L[u_{xx}]=U_{xx}。
  2. 设 Q(s)Q(s) 为整函数,定义
Uc(x,s)=cosh⁡x(s−1)cosh⁡1−cosh⁡(xs)Q(s).U_c(x,s)=\frac{\cosh x}{(s-1)\cosh1}-\frac{\cosh(x\sqrt s)}{Q(s)}.

当 U=UcU=U_c 满足前问方程及边界条件时,求 Q(s)Q(s)。 3. 将 Q(s)=0Q(s)=0 的全部根按绝对值递增排列为 ara_r(r=1,2,…r=1,2,\ldots)。已知下列极限在 t≥0t\ge0、0≤x≤10\le x\le1、r≥1r\ge1 时有限,且以下级数给出方程的解:

Rr(x,t)=lim⁡s→ar(s−ar)Uc(x,s)est,u(x,t)=∑r=1∞Rr(x,t).R_r(x,t)=\lim_{s\to a_r}(s-a_r)U_c(x,s)e^{st},\qquad u(x,t)=\sum_{r=1}^\infty R_r(x,t).

求 R1,R2R_1,R_2 及 r≥3r\ge3 时的 RrR_r。

Kai​

I.​

  1. まず実数 s>0s>0 とする。積分の順序を交換し、sin⁡2(tx)=(1−cos⁡2tx)/2\sin^2(tx)=(1-\cos2tx)/2 を用いると
G(s)=∫0∞12x2(1s−ss2+4x2)dx=2s∫0∞dxs2+4x2=π2s2.\begin{aligned} G(s)&=\int_0^\infty\frac1{2x^2}\left(\frac1s-\frac{s}{s^2+4x^2}\right)dx\\ &=\frac2s\int_0^\infty\frac{dx}{s^2+4x^2} =\boxed{\frac\pi{2s^2}}. \end{aligned}

解析接続により、この式は Re⁡s>0\operatorname{Re}s>0 で成り立つ。

  1. 逆変換により g(t)=πt/2g(t)=\pi t/2 を得る。偶関数であることから
∫−∞∞sin⁡2xx2 dx=2g(1)=π.\boxed{\int_{-\infty}^\infty\frac{\sin^2x}{x^2}\,dx=2g(1)=\pi}.

II.​

  1. L[ut]=sU−u(x,0)\mathcal L[u_t]=sU-u(x,0) より
Uxx−sU=−cosh⁡xcosh⁡1,Ux(0,s)=0,U(1,s)=1s.\boxed{U_{xx}-sU=-\frac{\cosh x}{\cosh1},\qquad U_x(0,s)=0,\quad U(1,s)=\frac1s}.
  1. 与えられた UcU_c は微分方程式と左端の条件を満たす。右端の条件は
1s−1−cosh⁡sQ(s)=1s,\frac1{s-1}-\frac{\cosh\sqrt s}{Q(s)}=\frac1s,

したがって

Q(s)=s(s−1)cosh⁡s.\boxed{Q(s)=s(s-1)\cosh\sqrt s}.

cosh⁡s=∑j≥0sj/(2j)!\cosh\sqrt s=\sum_{j\ge0}s^j/(2j)! なので、QQ は整関数である。

  1. 根は
a1=0,a2=1,ar=−kr2,kr=(r−52)π(r≥3).a_1=0,\qquad a_2=1,\qquad a_r=-k_r^2,\quad k_r=\left(r-\frac52\right)\pi\quad(r\ge3).

s=0s=0 で極限をとると R1=1\boxed{R_1=1} を得る。s=1s=1 では二つの極の寄与が打ち消し合うので R2=0\boxed{R_2=0} である。

r≥3r\ge3 に対して

ddscosh⁡s∣s=−kr2=sin⁡kr2kr,sin⁡kr=(−1)r−3.\left.\frac d{ds}\cosh\sqrt s\right|_{s=-k_r^2} =\frac{\sin k_r}{2k_r},\qquad \sin k_r=(-1)^{r-3}.

したがって

Rr(x,t)=2(−1)r−2kr(1+kr2)cos⁡(krx)e−kr2t,r≥3.\boxed{R_r(x,t)=\frac{2(-1)^{r-2}}{k_r(1+k_r^2)}\cos(k_rx)e^{-k_r^2t}},\qquad r\ge3.