九州大学 工学府 機械系専攻 2018年8月実施 材料力学 問1
Author
祭音Myyura (refined with GPT 6 Astra)
Description
直径 d d d 、ヤング率 E E E の弾性体棒3本が L 型の剛体部材1個と組み合わされて図に示す構造が作られている。図の構造において、点 G に徐々に力を加えて P P P に達した時に、点 G の垂直変位が δ y \delta_y δ y 、水平変位が δ x \delta_x δ x となった。なお δ x \delta_x δ x と δ y \delta_y δ y の正方向は図中 x x x 軸と y y y 軸の矢印方向とする。
次の各問に答えよ。(40点)
1) 点 G の垂直変位と水平変位の比(δ y / δ x \delta_y/\delta_x δ y / δ x )を求めよ。
2) θ = 45 ∘ \theta=45^\circ θ = 4 5 ∘ の時、δ y \delta_y δ y を求めよ。
3) θ = 60 ∘ \theta=60^\circ θ = 6 0 ∘ の時、δ y \delta_y δ y を求めよ。
図中、丸印はピン継手を表す。AG、GF、FD の長さは各 ℓ \ell ℓ 、ℓ ≫ d \ell\gg d ℓ ≫ d 、45 ∘ ≤ θ ≤ 90 ∘ 45^\circ\le\theta\le90^\circ 4 5 ∘ ≤ θ ≤ 9 0 ∘ である。+ x +x + x は右向き、+ y +y + y は下向きで、荷重 P P P は G に下向きに作用する。
题目描述
三根直径为 d d d 、杨氏模量为 E E E 的弹性杆与一个 L 形刚性构件组合成图示结构。逐渐在 G 点施力,力达到 P P P 时,G 点的竖直位移为 δ y \delta_y δ y ,水平位移为 δ x \delta_x δ x 。δ x , δ y \delta_x,\delta_y δ x , δ y 的正方向分别取图中 x , y x,y x , y 轴的箭头方向。
回答下列问题。(40分)
1) 求 G 点竖直位移与水平位移之比 δ y / δ x \delta_y/\delta_x δ y / δ x 。
2) 当 θ = 45 ∘ \theta=45^\circ θ = 4 5 ∘ 时,求 δ y \delta_y δ y 。
3) 当 θ = 60 ∘ \theta=60^\circ θ = 6 0 ∘ 时,求 δ y \delta_y δ y 。
图中圆圈表示铰接,AG、GF、FD 各长 ℓ \ell ℓ ,ℓ ≫ d \ell\gg d ℓ ≫ d ,45 ∘ ≤ θ ≤ 90 ∘ 45^\circ\le\theta\le90^\circ 4 5 ∘ ≤ θ ≤ 9 0 ∘ 。+ x +x + x 向右,+ y +y + y 向下,载荷 P P P 在 G 点向下作用;各角度及支承如图。
Kai
(1)
剛体 GFD は固定されたピン D のまわりに微小回転する。DG の水平・鉛直成分はともに長さ ℓ \ell ℓ であるから、G の変位は DG に垂直となり、
δ y δ x = 1 . \boxed{\frac{\delta_y}{\delta_x}=1}. δ x δ y = 1 .
以下、u = δ x = δ y u=\delta_x=\delta_y u = δ x = δ y 、弾性棒の断面積を A 0 = π d 2 / 4 A_0=\pi d^2/4 A 0 = π d 2 /4 とする。各棒の軸方向伸びは
λ A G = u , λ B G = − u + u 2 = 0 , λ C G = u ( sin θ − cos θ ) . \begin{gathered}
\lambda_{AG}=u,\\
\lambda_{BG}=\frac{-u+u}{\sqrt2}=0,\\
\lambda_{CG}=u(\sin\theta-\cos\theta).
\end{gathered} λ A G = u , λ BG = 2 − u + u = 0 , λ CG = u ( sin θ − cos θ ) .
棒の長さは L A G = ℓ L_{AG}=\ell L A G = ℓ 、L B G = 2 ℓ L_{BG}=\sqrt2\ell L BG = 2 ℓ 、L C G = ℓ / sin θ L_{CG}=\ell/\sin\theta L CG = ℓ / sin θ なので、ひずみエネルギーは
U = E A 0 2 ℓ [ 1 + sin θ ( sin θ − cos θ ) 2 ] u 2 . U=\frac{EA_0}{2\ell}
\left[1+\sin\theta(\sin\theta-\cos\theta)^2\right]u^2. U = 2 ℓ E A 0 [ 1 + sin θ ( sin θ − cos θ ) 2 ] u 2 .
∂ ( U − P u ) / ∂ u = 0 \partial(U-Pu)/\partial u=0 ∂ ( U − P u ) / ∂ u = 0 より
u = P ℓ E A 0 [ 1 + sin θ ( sin θ − cos θ ) 2 ] . u=\frac{P\ell}{EA_0\left[1+\sin\theta(\sin\theta-\cos\theta)^2\right]}. u = E A 0 [ 1 + sin θ ( sin θ − cos θ ) 2 ] P ℓ .
(2)
θ = 45 ∘ \theta=45^\circ θ = 4 5 ∘ では CG も一次の伸びを生じない。したがって
δ y = P ℓ E A 0 = 4 P ℓ π E d 2 . \boxed{\delta_y=\frac{P\ell}{EA_0}=\frac{4P\ell}{\pi Ed^2}}. δ y = E A 0 P ℓ = π E d 2 4 P ℓ .
(3)
θ = 60 ∘ \theta=60^\circ θ = 6 0 ∘ を代入すると
1 + sin 60 ∘ ( sin 60 ∘ − cos 60 ∘ ) 2 = 1 + 2 3 4 . 1+\sin60^\circ(\sin60^\circ-\cos60^\circ)^2
=\frac{1+2\sqrt3}{4}. 1 + sin 6 0 ∘ ( sin 6 0 ∘ − cos 6 0 ∘ ) 2 = 4 1 + 2 3 .
よって
δ y = 4 P ℓ ( 1 + 2 3 ) E A 0 = 16 P ℓ ( 1 + 2 3 ) π E d 2 . \boxed{\begin{gathered}
\delta_y=\frac{4P\ell}{(1+2\sqrt3)EA_0}\\
=\frac{16P\ell}{(1+2\sqrt3)\pi Ed^2}
\end{gathered}}. δ y = ( 1 + 2 3 ) E A 0 4 P ℓ = ( 1 + 2 3 ) π E d 2 16 P ℓ .