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京都大学 理学研究科 数学・数理解析専攻 2018年8月実施 専門科目 [7]

Author​

祭音Myyura (co-authored with GPT 6 Astra)

Description​

C([0,1])C([0,1]) を区間 [0,1][0,1] 上の連続関数全体のなす複素 Banach 空間、L2([0,1])L^2([0,1]) を [0,1][0,1] 上の二乗可積分な関数全体のなす複素 Hilbert 空間とする。

u∈L2([0,1])u\in L^2([0,1]) に対して

(Tu)(t)=∫0tu(s) ds(t∈[0,1])(Tu)(t)=\int_0^t u(s)\,ds \qquad(t\in[0,1])

とする。

(1) TT を L2([0,1])L^2([0,1]) から C([0,1])C([0,1]) への作用素とみなすとき、TT はコンパクト作用素であることを示せ。

(2) TT を L2([0,1])L^2([0,1]) から L2([0,1])L^2([0,1]) への作用素とみなす。TT の共役作用素を T∗T^* とするとき、作用素 T∗TT^*T の固有値をすべて求めよ。

题目描述​

设 C([0,1])C([0,1]) 为复值连续函数组成的 Banach 空间,L2([0,1])L^2([0,1]) 为复值平方可积函数组成的 Hilbert 空间。定义

(Tu)(t)=∫0tu(s) ds,t∈[0,1].(Tu)(t)=\int_0^t u(s)\,ds,\qquad t\in[0,1].

(1) 将 TT 视为 L2([0,1])→C([0,1])L^2([0,1])\to C([0,1]) 的算子,证明 TT 紧致。

(2) 将 TT 视为 L2([0,1])→L2([0,1])L^2([0,1])\to L^2([0,1]) 的算子,记其伴随为 T∗T^*,求 T∗TT^*T 的全部特征值。

Kai​

(1)​

∥u∥2≤1\|u\|_2\le1 とする。Cauchy–Schwarz の不等式により

∣(Tu)(t)∣≤t ∥u∥2≤1|(Tu)(t)|\le\sqrt t\,\|u\|_2\le1

であり、0≤s≤t≤10\le s\le t\le1 に対して

∣(Tu)(t)−(Tu)(s)∣≤∫st∣u(r)∣ dr≤t−s ∥u∥2≤t−s.|(Tu)(t)-(Tu)(s)| \le\int_s^t|u(r)|\,dr \le\sqrt{t-s}\,\|u\|_2 \le\sqrt{t-s}.

したがって、TT は L2L^2 の単位球を一様有界かつ同程度連続な関数族に写す。Arzelà–Ascoli の定理より、この像は C([0,1])C([0,1]) の一様ノルムで相対コンパクトである。よって T:L2→CT:L^2\to C はコンパクト作用素である。

(2)​

内積を ⟨u,v⟩=∫01u(t)v(t)‾ dt\langle u,v\rangle=\int_0^1u(t)\overline{v(t)}\,dt とする。積分順序を交換すると、

⟨Tu,v⟩=∫01∫0tu(s)v(t)‾ ds dt=∫01u(s)(∫s1v(t) dt)‾ ds.\begin{aligned} \langle Tu,v\rangle &=\int_0^1\int_0^t u(s)\overline{v(t)}\,ds\,dt\\ &=\int_0^1u(s)\overline{\left(\int_s^1v(t)\,dt\right)}\,ds. \end{aligned}

したがって

(T∗v)(t)=∫t1v(s) ds,(T∗Tu)(t)=∫t1∫0su(r) dr ds.(T^*v)(t)=\int_t^1v(s)\,ds, \qquad (T^*Tu)(t)=\int_t^1\int_0^s u(r)\,dr\,ds.

K=T∗TK=T^*T と書く。Tu=0Tu=0 なら、その絶対連続な代表元を微分して u=0u=0 を得るので、TT は単射である。このため u≠0u\ne0 に対して

⟨Ku,u⟩=∥Tu∥22>0.\langle Ku,u\rangle=\|Tu\|_2^2>0.

よって KK の固有値はすべて正であり、00 は固有値ではない。

Ku=λuKu=\lambda u(u≠0,λ>0u\ne0,\lambda>0)とする。q=Kuq=Ku は

q′(t)=−(Tu)(t),q′′(t)=−u(t),q′(0)=0,q(1)=0q'(t)=-(Tu)(t),\qquad q''(t)=-u(t),\qquad q'(0)=0,\quad q(1)=0

を満たす。初め第二式はほとんど至る所で成立するが、u=q/λu=q/\lambda が連続となるので q,uq,u は C2C^2 級になり、

u′′+λ−1u=0,u′(0)=0,u(1)=0u''+\lambda^{-1}u=0,\qquad u'(0)=0,\quad u(1)=0

が通常の意味で成り立つ。ω=λ−1/2>0\omega=\lambda^{-1/2}>0 と置けば、u′(0)=0u'(0)=0 より u(t)=ccos⁡(ωt)u(t)=c\cos(\omega t) であり、c≠0c\ne0 と u(1)=0u(1)=0 から

ω=(k+12)π,k=0,1,2,….\omega=\left(k+\frac12\right)\pi,\qquad k=0,1,2,\ldots.

逆に、これらの ω\omega について

K(cos⁡(ωt))=cos⁡(ωt)−cos⁡ωω2=cos⁡(ωt)ω2.K(\cos(\omega t)) =\frac{\cos(\omega t)-\cos\omega}{\omega^2} =\frac{\cos(\omega t)}{\omega^2}.

したがって、求める固有値は

λk=4(2k+1)2π2,k=0,1,2,….\boxed{\lambda_k=\frac{4}{(2k+1)^2\pi^2}, \qquad k=0,1,2,\ldots}.

Reference​